SS 433

1. Оптическая спектроскопия и кинематическая модель
   • 2 джета, 75000 км/с
   • 3 системы эмиссионных линий (стационарная, движущиеся голубая и красная - для линий водорода и гелия)
   • кинематическая модель - углы наклона и т.д.
   • двойная система - периодд 13,6 дня, перетекание вещества /год
   • природа компактного источника -- НЗ или ЧД
2. Рентгеновские наблюдения
   • ЭКЗОСАТ - эмиссионне линии (график) . Гелиеподобное железо (Отметить: на данных Экзосата проявляет себя и красный джет - горб в спектре ? Слабая интенсивность - из-за релятивистских эффектов направленности излучения. Непрерывный спектр - в нерелятив. части и нет релят. модуляции). Оптическая кинематич. модель хорошо подтверждается наблюдениями Не-подобного железа.
   • Эпоха Гинги: с 1987 г. Качественное отличие: в неск. раз возрос поток Х-излучения (почти на поряядок), спектр стал более жестким - 10-30 кэВ (на Экзосате - 222-5 кэВ) и спектр стал сложнее - двухкомпонентная линия железа (Каваи ) (Рис. - Экзосат и пониже - Гинга). Важно: есть широкая стационарная компонента, ее положение практически не меняется от фазы прецессии. Узкая комп. - меняется. Широкая - это в осн. линия Н-подобного железа, формир. в оттек. квази-сфер. обьолочке и имеет большую эквив. ширину.
3. Модель
   • Сверхкритическая дисковая аккреция (см. англ. текст).
   • Рис. - общая модель с оттекающими линиями тока; ниже - область формирования широкой эмис. линии.
4. Широкая линия железа
   • (Рис. - картинка Гинги как меняется эквив. ширина и интенсивность с фазой)
   • формируется в квазисферической оттекающей оболочке с температурой плазмы 1 кэВ. Обычно при таких Т Fе находится в стадиях ионизации ХVIII - ХХII (Jordan C., 1970, Ap.J. v. 148, p. 18). Поднять степень ионизации - за счет процессов фотоионизации идущим из глубины излучением с энергией >10 кэВ. Для этого нужно, чтобы число таких горячих фотонов nрh было больше числа 1-кэВ электронов. Это условие с необходимостью требует, чтобы при параметрах, характерных для SS 433, оттекающая оболочка была стратифицирована на две компоненты - горячую плазму с Т 1 кэВ и более холодные облака вещества, причем доля горячей плазмы по массе .
   • ионизационное равновесие: уравнения для Fe 24 (y), 25(x), 26(1-x-y) (cf. Felten et al., 1972).
   • ионизация электронным ударом (сечения из Jordan) - мала по сравнению с фотоионизацией - пренебрегаем электронными ударами, это оптически толстый случай
   • полностью иониз. железо 1-х= ...
   • Требуем условие , чтобы , 1-е ограничение на .
   • вычисляем комптоновский нагрев и нагрев фотоионизацией (последним можно пренебречь, т.к. пропорционален малому х) и объемное тормозное охлаждение.
   • получаем ограничение на оптическую толщину в зоне формирования широкой линии по допплеровскому уширению , а . Откуда .
   • вычисляем объемную тормозную светимость зоны формирования широкой линии (до ). Отсюда ограничения на /yr в горячем потоке.
   • вычисляем светимость в линии в этой зоне и ее эквивалентную ширину относительно идущего снизу горячего континуума (экв. ширина относительно собственного тормозного излучения плазмы в этолй зоне пренебрежимо мала). Расчет континуума произведен в диффузионном приближении для сфер-симм. расс. атмосферы. Континуум формируется гораздо глубже зоны формирования широкой линии (между см), получаем  кэв, на , что и нужно.
   • проверка степени ионизации при данных параметрах - , ОК.
   • горячая корона - качественные соображения: температура 10 кэв объемная тормозная светимость через оптическую толщину  эрг/с , откуда (чтобы не превышать рентгеновскую светимость источника ). Отсюда находим радиус, начиная с которого эффективно работает рассеяние на электронах этой горячей короны, см, что сильно больше полуоси системы ( см). Здесь см, - радиус, при котором оптическая толщина по рассеянию =1 для /год.
   • Должна также наблюдаться рекомбинационная линия Fe L c интенсивностью примерно в 5 раз меньшей на энергии 8.25 кэВ.
5. Узкая линия железа (см. англ. текст)
6. Заключение (см. англ. текст и популярную статью).