Их много. Вспыхивает несколько (до 5) XN в год. Последняя XN вспыхнула в Мухе. Ниже рассмотрим наиболее детально те XN для которых получено максимальное число данных как в рентгеновском, так и в оптическом диапазонах - X Nova Mon 1985, Nava Vul (1988 Borisov et al, 1991 Бескин и др.), а так же X Nova V404 Cyg (1990 Osminkina et al). Модель основана на теории нестационарной дисковой аккреции. В общем механизм достаточно сложен, но мы полагаем, что по некоторым причинам, которые мы здесь не обсуждаем, рентгеновские новае обусловлены катастрофически быстрым сбросом массы с формированием кольца вокруг компактного объекта. Эволюция этого кольца во времени описывается уравнениями нестационарной дисковой аккреции (Filipov et al, 1988).
где F [дин/см] - момент вязких сил, усредненный по толщине диска,
- удельный кеплеровский момент, D - коэффициент
дисковой ``диффузии''. Величины m и n зависят от данной структуры
диска. Можно найти изменение во времени темпа дисковой аккреции 
и, следовательно, рентгеновскую светимость
, отсюда получаем, что светимость падает со
временем. В частности, для Nova Vul (см. Борисов и др.,1989) 
.
Здесь мы рассмотрим светимость диска. Она обуславливаеттся переработкой части рентгеновского излучения в оптику на внешних частях аккреционного диска. Рассмотрим по стадиям:
Рис.
, где
- угол между нормалью к диску и лучом зрения. После уплощения
внутренних частей диска количество жесткого излучнеия, перехватываемого
внешними частями аккреционного диска уменьшается в H/R раз по сравнению
со стадией 1.
Ожидается, что на первой стадии жесткая светимость падает быстро,
из-за перестройки диаграммы направленности излучения внутренних частей
диска. Оптический блеск при этом также должен уменьшаться с изменением
цветов. Сильнее всего падает блеск в полосе U, слабее в B, и еще слабее
в V. Наиболее интересные явления происходят в аккреционоом диске, когда
на внешнем краю появляется зона, в которой происходит переход водорода
от полностью ионизованного HII до почти нейтрального HI состояния. С
изменением степени ионизации изменяется средний молекулярный вес 
вещества от 0.6 для HII до 1-1.2 для HI. При этом меняется и
характерная толщина диска, которая пропорциональна 
,
- скорость звука, 
- частота вращения.
Рис 3.
На диске возникает характерное утолщение (рекомбинационный горб), которое по мере уменьшения светимости передвигается к центру диска и на этой стадии оптическая светимость уменьшается уже без изменения цветов. Зона нейтрального водорода находится в тени, толщина диска в ней мала, однако, когда горб достаточно близко приближается к центру, внешние части диска выходят из тени и в этой области может образоваться новая рекомбинационная волна. Это приводит к некоторому увеличению рентгеновскго излучения и, следовательно, оптической светимости. Таким образом, рентгеновские и оптические кривые блеска имеют характерный "пилообразный вид".
Рис 4.
Эти данные подтверждаются наблюдениямя скачков блеска в новых A0620-00, GS2000+25.